在圆形管道内形成涡流的方法有两种：一是在高压气体作用下，气流沿切线方向射入管道内，形成螺旋气流，一边绕轴心旋转，一边向出口推进(喷气纺纱)；第二种方法是用低真空抽引管道中的气流，使管道内形成真空，气流从管道的进风口以切线方向进入，形成旋转气流(涡流纺纱)，如图5—3所示。这种旋转气流的流动性质近似螺旋线，是一个旋转涡流场，有切向速度、轴向速度和径向速度。
它的径向速度、轴向速度比切向速度小得多(见第四章喷气纺纱中的分析)。切向速度的大小，表示气流承载纤维运动的能力以及对承载纤维形成的离心效应。
在圆管内，涡流场的气流流动，除边界(管壁)形成很薄一层附面层(气流压力和速度符合附面层分布规律)外，基本上近似固体涡流旋转，径向压力差为：
式中：ρ为空气密度；r为涡流半径；ω为涡流旋转角速度；P1为涡流边界压力；Pr为距中心半径为r处的气流压力；r1为边界层距涡流中心距离；rr为距离中心为r处的半径；V为涡流的旋转切向速度；V1为涡流场边界气流速度；Vr为距中心半径为r处的气流速度。
对于稳定涡流场，管内真空度不变，P1、V1是一定的常量。涡流中心：r＝0，Vr＝0，因此
可以看出，涡流中心处的压力比涡流边界(接近管壁)处低而形成真空，如图5—4所示。
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